态矢量

在量子力学里，一个量子系统的量子态可以抽象地用态矢量来表示。态矢量存在于内积空间。定义内积空间为增添了一个额外的内积结构的矢量空间。态矢量满足矢量空间所有的公理。态矢量是一种特殊的矢量，它也允许内积的运算。态矢量的范数是1，是一个单位矢量。标记量子态$\psi \,\!$的态矢量为$|\psi \rangle \,\!$。

每一个内积空间都有单范正交基。态矢量是单范正交基的所有基矢量的线性组合：

$|\psi \rangle =c_{1}|e_{1}\rangle +c_{2}|e_{2}\rangle +\dots +c_{n}|e_{n}\rangle \,\!$；

其中，$|e_{1}\rangle ,\,|e_{2}\rangle ,\,\dots ,\,|e_{n}\rangle \,\!$是单范正交基的基矢量，$n\,\!$是单范正交基的基数，$c_{1},\,c_{2},\,\dots ,\,c_{n}\,\!$是复值的系数，是$|\psi \rangle \,\!$的分量，$c_{i}\,\!$是$|\psi \rangle \,\!$投射于基矢量$|e_{i}\rangle \,\!$的分量，也是$|\psi \rangle \,\!$处于$|e_{i}\rangle \,\!$的概率幅。

换一种方法表达：

$|\psi \rangle =(c_{1},\,c_{2},\,\dots ,\,c_{n})^{T}={\begin{pmatrix}c_{1}\\c_{2}\\\vdots \\c_{n}\end{pmatrix}}\,\!$。

在狄拉克标记方法里，态矢量$|\psi \rangle \,\!$称为右矢。对应的左矢为$\langle \psi |\,\!$，是右矢的厄米共轭，用方程表达为

$\langle \psi |=|\psi \rangle ^{\dagger }=(c_{1}^{*},\,c_{2}^{*},\,\dots ,\,c_{n}^{*})\,\!$；

其中，$\dagger \,\!$象征为取厄米共轭。

设定两个态矢量$|\alpha \rangle =(a_{1},\,a_{2},\,\dots ,\,a_{n})^{T}\,\!$，$|\beta \rangle =(b_{1},\,b_{2},\,\dots ,\,b_{n})^{T}\,\!$。定义$|\alpha \rangle \,\!$内积$|\beta \rangle \,\!$为

$\langle \alpha |\beta \rangle =\sum _{i}\ a_{i}^{*}b_{i}\,\!$。

这内积的结果是一个复数。

性质

1）共轭复数

$|\beta \rangle \,\!$内积$|\alpha \rangle \,\!$是$|\alpha \rangle \,\!$内积$|\beta \rangle \,\!$的共轭复数：

$\langle \beta |\alpha \rangle =\langle \alpha |\beta \rangle ^{*}\,\!$。

2）归一性

定义$|\alpha \rangle \,\!$内积$|\alpha \rangle \,\!$的平方根为$|\alpha \rangle \,\!$的范数，标记为$|\alpha |\,\!$。由于态矢量满足归一性，态矢量的范数必定等于1：

$|\alpha |={\sqrt {\langle \alpha |\alpha \rangle }}=1\,\!$。

3）柯西-施瓦茨不等式

柯西-施瓦茨不等式阐明：

$\langle \alpha |\beta \rangle ^{2}\leq \langle \alpha |\alpha \rangle \langle \beta |\beta \rangle \,\!$。

参考文献

费曼, 理查; 雷顿, 罗伯; 山德士, 马修. 費曼物理學講義III (2)量子力學應用. 台湾: 天下文化书. 2006: pp. 10–17. ISBN 986-417-672-2.  引文格式1维护：冗余文本 (link)